来源和评论“位势论”一词的来源在于，在19世纪的物理学中，自然界的基本力被相信为从满足拉普拉斯方程的位势导出。因此，位势论研究可以作为位势的函数。今天，我们知道自然界更为复杂——表述力的方程可以是诸如爱因斯坦场方程或者杨－米尔斯方程这样的非线性偏微分方程的系统，而拉普拉斯方程只是在受限情况下的近似。但是，“位势论”一词还是保留了作为对满足拉普拉斯方程的函数的研究的方便叫法。很显然，位势论和拉普拉斯方程的理论有很大程度的重叠。这个程度是：可能可以在两个领域划分一个区别，区别在于重点而不是主题，并且主要在于下列区别——位势论注重函数的性质而不是方程的性质。例如，调和函数的奇点的一个结果可说属于位势论；而关于解如何依赖于边界条件的一个结果，却是拉普拉斯方程理论。当然，这不是一个严格和显然的区别，实践上两个领域有很大交叉，它们的结果和方法相互为用。对称性调和函数的研究有个基本而有用的原理，就是拉普...

行政区划广义省下辖1市13县。广义市（ThànhphốQuảngNgãi）波澌县（HuyệnBaTơ）平山县（HuyệnBìnhSơn）德普县（HuyệnĐứcPhổ）明隆县（HuyệnMinhLong）慕德县（HuyệnMộĐức）义行县（HuyệnNghĩaHành）山河县（HuyệnSơnHà）山西县（HuyệnSơnTây）山静县（HuyệnSơnTịnh）西茶县（HuyệnTâyTrà）茶芃县（HuyệnTràBồng）思义县（HuyệnTưNghĩa）理山县（HuyệnLýSơn）

参阅拉格朗日力学哈密顿力学自由度虚功

广义动量守恒定律如果一个物理系统是单演系统与完整系统，那么，哈密顿原理保证拉格朗日方程的成立：假若，L{\displaystyle{\mathcal{L}}\,\!}不显含广义坐标qk{\displaystyleq_{k}\,\!}：则广义动量pk{\displaystylep_{k}\,\!}是常数。在此种状况，坐标qk{\displaystyleq_{k}\,\!}称为循环坐标，或可略坐标。举例而言，如果我们用圆柱坐标(r,θθ-->,h){\displaystyle(r,\\theta,\h)\,\!}来描述一个粒子的运动，而L{\displaystyle{\mathcal{L}}\,\!}与θθ-->{\displaystyle\theta\,\!}无关，则广义角动量守恒的角动量。参阅拉格朗日力学哈密顿力学广义力正则变换

与动能的关系在三维空间里，一个质量为m{\displaystylem\,\!}、速度为v{\displaystyle\mathbf{v}\,\!}的粒子的动能是速度是位置r{\displaystyle\mathbf{r}\,\!}对于时间t{\displaystylet\,\!}的导数。应用偏微分连锁律，可以得到其中，qi{\displaystyleq_{i}\,\!}是第i{\displaystylei\,\!}个广义坐标，q˙˙-->i{\displaystyle{\dot{q}}_{i}\,\!}是对应的广义速度。所以，将方程展开，动能可以分为三个项目表示：其中，T0{\displaystyleT_{0}\,\!}、T1{\displaystyleT_{1}\,\!}、T2{\displaystyleT_{2}\,\!}分别为广义速度q˙˙-->i{\displaysty...