兰姆位移
实验成果
于1947年,兰姆以及罗伯特·雷瑟福(Robert Retherford)进行了一项实验,利用微波技术来刺激氢原子2S1/2{\displaystyle ^{2}S_{1/2}}与2P1/2{\displaystyle ^{2}P_{1/2}}能阶之间的射频跃迁(radio-frequency transitions)。利用比光学跃迁(optical transitions)还要低的频率,使得多普勒谱线增宽(Doppler broadening)效应可以被忽略(因为多普勒谱线增宽跟频率呈正比关系)。他们两人发现如此使得2S1/2{\displaystyle ^{2}S_{1/2}}能阶比2P1/2{\displaystyle ^{2}P_{1/2}}能阶还高出约1000兆赫(MHz)的能量差。
如此特殊的差异是量子电动力学中的单圈效应(one-loop effect),可以解释为被原子发射又再吸收的虚光子所造成的影响。在量子电动力学中,电磁场也被量子化,而类似于量子力学中的量子谐振子,其最低能态所具有的能量不会是零。因此存在微小的零点振荡,导致电子会进行快速的振荡运动(参见颤动条目)。电子云因此有些“抹开”("smeared out"),而半径从r{\displaystyle r}变为r+δ δ -->r{\displaystyle r+\delta r}。
库仑位势因此被摄动了一些,而两能阶的简并性被破坏掉。新的场势可以(利用原子单位)近似为:
兰姆位移本身则可写为
其中约为13的k(n,0){\displaystyle k(n,0)}随着n{\displaystyle n}些微变动;而
其中k(n,ℓ ℓ -->){\displaystyle k(n,\ell )}为一个小的数值(
氢原子谱线中的兰姆位移
于1947年,汉斯·贝特(Hans Bethe)首次对氢原子谱线中的兰姆位移做出解释,并且对导引出量子电动力学的进程建下基础。兰姆位移目前对于精细结构常数α的测量提供了比百万分之一还佳的精确度,使得量子电动力学预测的正确性得到证实。
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